Fotonové dilema
Planck předpokládá, že energie je kvantována. Díky klasické elektromagnetické teorii je světlo elektromagnetickým polem. Toto pole splňuje vlnovou rovnici pohybující se rychlostí světla. Světlo je tedy elektromagnetická vlna. Světlo se skládá z fotonů; a tak každý foton nese jednotku energie. Toto chování je demonstrováno fotoelektrickými a Comptonovými efekty. Protože světlo je elektromagnetická energie, musí fotony nést také elektromagnetické pole a jeho jednotku. I když jsou fotony kvantové objekty, světlo stále podléhá Maxwellově klasické teorii. Fotonový model není kriticky konzistentní s Maxwellovými rovnicemi, protože má dvojí povahu. Ve skutečnosti světlo jako vlna dobře popisuje Maxwell. Připomeňme, že Maxwellovy rovnice nezahrnují Planckovu konstantu, a proto nemohou popsat částicovou povahu fotonu. Kompletní Maxwellovy rovnice by měly zahrnovat tento chybějící prvek. V kvantovém elektrodynamickém paradigmatu je foton přiveden k interakci s elektrony vyvoláním myšlenky minimální vazby, kde si elektrony a fotony vyměňují hybnost. Foton se jeví jako prostředník mezi nabitými částicemi.
Zatímco pohybující se nabitá částice má své vlastní elektrické pole a magnetické pole, které závisí na rychlosti částice, foton, nosič elektromagnetické energie je prázdný od těchto vlastních polí, protože nemá žádný náboj a Hmotnost. Foton bez náboje tedy nemůže mít elektrická a magnetická pole doprovázející jeho pohyb.
Příslušné Maxwellovy rovnice by pak měly zahrnovat lineární hybnost fotonu i jeho moment hybnosti. V takovém případě mohou potom nové Maxwellovy rovnice popsat dvojí povahu fotonu. Stejně jako elektrický náboj je moment hybnosti obecně konzervovanou veličinou. Otázkou je, jak lze tyto fotonové vlastnosti opravit? Jedním ze způsobů, jak toho dosáhnout, je použít čtveřice, které obecně umožňují spojit mnoho fyzikálních vlastností do jedné rovnice. Je to tak proto, že čtveřice algebry je na rozdíl od běžných reálných čísel tak bohatá.
Za tímto účelem využíváme držák komutátoru polohy a hybnosti a vyvolali jsme fotonovou vlnovou funkci. Tato vlnová funkce je konstruována z lineární komplexní kombinace elektrického a magnetického pole.
Výsledek závorky získá tři rovnice definující elektrické a magnetické pole fotonu z hlediska jeho momentu hybnosti. Ukázalo se, že tyto rovnice jsou velmi podobné polím vytvořeným pohyblivým nábojem. Elektrické a magnetické pole fotonu tedy nevyžaduje náboj fotonu. Je zajímavé, že foton nemá žádný náboj a hmotu, ale má elektrická a magnetická pole a také energii. Tato pole by měla také splňovat Maxwellovy rovnice. Tímto způsobem se získá další elektrický a magnetický náboj a proudové hustoty fotonu. Vznikající Maxwellovy rovnice jsou nyní vhodné k popisu fotonu jako kvantové částice. Tyto další termíny v Maxwellových rovnicích jsou zdrojem při popisu chování fotonové kvantové elektrodynamiky. Některé naléhavé jevy spojené s topologickým izolátorem, Faradayovým rotačním efektem, Hallovým efektem a Kerrovým efektem mohou být příklady pojmů tohoto příspěvku k Maxwellovým rovnicím.
Zde jsou kvantované Maxwellovy rovnice zahrnující fotonovou lineární a úhlovou hybnost. Jedná se o elektrické a magnetické pole způsobené fotonem jako částicemi:
\ begin {rovnice}
\ vec {L} \ cdot \ vec {E} = - \ frac {3 \ hbar c} {2} \, \ Lambda \ ,, \ qquad \ qquad \ vec {L} \ cdot \ vec {B} = 0 \ ,,
\ end {rovnice}
a
\ begin {rovnice}
\ vec {B} = - \ frac {2} {3 \ hbar c} \, (\ vec {L} \ times \ vec {E}) \ ,, \ qquad \ qquad \ vec {E} = \ frac { 2 c} {3 \ hbar} (- \ Lambda \, \ vec {L} + \ vec {L} \ krát \ vec {B}) \ ,.
\ end {rovnice}
A toto jsou nové Maxwellovy rovnice:
\ begin {rovnice}
\ vec {\ nabla} \ cdot \ vec {E} = - \ frac {4c} {3 \ hbar} \, \, (\ vec {B} - \ frac {1} {2} \, \ mu_0 \ vec {r} \ times \ vec {J}) \ cdot \ vec {p} + \ frac {2} {3 \ hbar c} \, \ vec {E} \ cdot \ vec {\ tau} + \ frac {\ částečné \ Lambda} {\ částečné t} \ ,, \ qquad
\ vec {\ nabla} \ cdot \ vec {B} = \ frac {4} {3 \ hbar c} \, \, \ vec {E} \ cdot \ vec {p} + \ frac {2} {3 \ hbar c} \, \ vec {B} \ cdot \ vec {\ tau} \ ,,
\ end {rovnice}
a
\ begin {rovnice}
\ vec {\ nabla} \ times \ vec {B} = \ frac {1} {c ^ 2} \, \ frac {\ částečné \ vec {E}} {\ částečné t} + \ frac {2} {3 \ hbar c} \ left (\ Lambda \ vec {\ tau} + \ vec {B} \ times \ vec {\ tau} - \ frac {\ vec {P}} {\ varepsilon_0} \ times \ vec {p} \ right) - \ vec {\ nabla} \ Lambda \ ,,
\ end {equation}
\ begin {rovnice}
\ vec {\ nabla} \ times \ vec {E} = - \ frac {\ částečné \ vec {B}} {\ částečné t} - \ frac {2c} {3 \ hbar} \ vlevo (\ mu_0 \ vec { J} \ times \ vec {L} + \ frac {\ vec {\ tau}} {c ^ 2} \ times \ vec {E} +2 \ Lambda \, \ vec {p} \ vpravo) \ ,,
\ end {rovnice}
kde
\ begin {rovnice}
- \ Lambda = \ frac {1} {c ^ 2} \, \ frac {\ částečné \ varphi} {\ částečné t} + \ vec {\ nabla} \ cdot \ vec {A} = \ částečné \ mu A ^ \ mu \ ,.
\ end {rovnice}
Ve standardní elektrodynamice $ \ Lambda = 0 $ představuje Lorenzův stav.