@ Odpověď CountTo10 je skvělá. Bublinu vyskočí ještě další dva faktory, které stojí za zvážení. První je, že kosmické plavidlo aktivně cirkuluje vzduch, což je nezbytné, aby se zabránilo hromadění kapes $ \ mathrm {CO} _2 $. První způsob, jak bublina zemřít, je tedy nasát do vzduchového potrubí.
Kromě smrti vzduchovodem je dalším faktorem pravděpodobné odpařování zmíněné @ CountTo10. Poté narazíte na problém malých slapových sil v kosmické lodi. Nemohu si vzpomenout na název, kterým tento jev prochází (geodetické… něco), ani odhad, jak velký je, ale u jakéhokoli objektu konečné velikosti budou na oběžné dráze rozdíly, které by každá z jeho částí přirozeně následovala, kdyby mechanicky slepené. Postupem času to přidá malou sílu na nezávisle se pohybující tělo uvnitř plavidla, jako bublina, což způsobí jeho narušení do stran objektu.
Díky komentáři @ CountTo10 víme, že tento jev je geodetická odchylka a že je způsoben přílivovými silami. Přílivové síly jsou způsobeny změnami gravitačního pole: $$ \ begin {align} \ mathbf {a} _ {\ mathrm {tidal}} & = ([[Delta \ mathbf {r}] \ cdot \ nabla) \ mathbf {g} \\
& \ přibližně \ frac {GM} {r ^ 3} \ Delta r, \ end {align} $$, kde $ \ Delta r $ je vzdálenost od těžiště obíhajícího plavidla. To znamená, že bublina se bude pohybovat od středu hmoty s exponenciálně rostoucí rychlostí na časové stupnici $ \ přibližně \ sqrt {\ frac {r ^ 3} {GM}} $. Čas potřebný k zasažení zdi bude: $$ t = \ ln \ left (\ frac {D - \ Delta r} {\ Delta r} \ right) \ sqrt {\ frac {r ^ 3} {GM}} , $$ kde $ D $ je vzdálenost od těžiště plavidla k bodu nárazu.
U objektu v orbitální nadmořské výšce ISS $ r = 360 \ operatorname {km} + R _ {\ mathrm {Earth}} = 6,74 krát 10 ^ 6 \ operatorname {m}, $ toto dává: $$ t = 876 \ operatorname {seconds} \ times \ ln \ left (\ frac {D - \ Delta r} {\ Delta r} \ right).$$ Pokud je bublina 3 metry $ od zdi, ke které klesá, a $ 1 $ metr od středu hmoty, ke kolizi dojde přibližně za 960 $ \ operatorname {sekundy} $ nebo přibližně 16 $ $ minut.